Оптическая активность воды и водных систем - комплементарная медицина
В разделе 2.8.2.6 показано, что простейшая билатеральная симметрия и соответствующая ей асимметрия в физическом мире в рамках модели ПОЭФС-ТПФ возникают как следствие топологической структуры ячейки СО. Поверхность последней представляет собой бутылку Клейна и тем самым в микромасштабе обеспечивает наличие выделенного направления в пространстве. Конкретным механизмом его формирования и, следовательно, хиральности выступает МГО.
В силу последнего утверждения очевидно, что такое известное проявление хиральности, как поляризация ЭМИ, является не рядовым, а основополагающим на микро- и макроуровнях. Более того, становится понятным, что вращение плоскости поляризации ЭМИ в модели ПОЭФС-ТПФ представляет собой единственный универсальный способ моделирования топологии СО на всех уровнях организации материи, т. е. способ обеспечения межуровневой инвариантности топологии СО.
Согласно изложенным выше результатам (см. разд. 2.8.3), характерным свойством СО и его аналогов является то, что физические процессы в подпространстве XI (внутри ячейки объединения) для наблюдателя из XI (внешнего) представляют собой белый шум. Он, упрощенно говоря, порождается воздействием ЭМИ с деструктивными частотами, вычисляемыми на основании формулы (60). При этом деструктивная частота тем ниже, чем больше пространственный масштаб объединения. Поэтому моделирование топологии СО с помощью ЭМИ на высших уровнях организации материи должно представлять собой не что иное, как сканирование по шкале частот от деструктивной частоты СО до аналогичной частоты моделирующей системы с отбором дискретных значений деструктивных частот. Однако практически все известные механизмы фильтрации частот ограничены специфическими физическими свойствами конкретных уровней организации материи и, кроме того, не содержат критерия соответствия между топологией рассматриваемой системы волновых процессов и топологией ячейки СО. Единственным исключением является отбор частот по вращению плоскости поляризации, который, можно полагать, и является единственным универсальным механизмом фильтрации в интересующем нас случае. В частности, критерием соответствия топологий выступает здесь выполнение равенства между суммарным углом вращения плоскости поляризации по всем деструктивным частотам (от деструктивной частоты СО до ее аналога для моделирующей физической системы) и углом вращения 4л (720 °), соответствующим самотождественному преобразованию ячейки СО.
Несомненно, существенным является и случай антисимметричного моделирования, т. е. инверсия модельной ячейки СО по сравнению с исходной. Для него, очевидно, правая часть равенства (83) должна составить 2пк. Если моделируется не первичная ячейка СО, а ее аналог на одном из промежуточных уровней организации, то в качестве верхнего предела интегрирования по v следует, очевидно, брать деструктивную частоту моделируемой системы. В частности, для всякого автомоделирования замкнутой системы, в том числе для системы УО — в целом, равенство (83) обращается в тождество.
Выполнение равенства (83) означает установление супертрансгрессивной связи с ячейкой моделируемого аналога СО (т. е. с моделируемой физической системой) через моделирующую систему, поддающуюся прямому воздействию оператора. Тем самым, согласно результатам, представленным в главе 2, оператор обретает возможность производить супертрансгрессивные (для непосвященных представляющиеся магическими) воздействия на моделируемую систему. Поэтому уравнение (83) можно назвать основным уравнением супертрансгрессии, или, если угодно, основным уравнением магии. В частности, можно предположить, что лечебное воздействие биоэнерготерапевта (экстрасенса) имеет в основе именно такой механизм. То есть экстрасенс, управляя трофическими влияниями своей собственной нервной системы на свой собственный орган, добивается возможно лучшего выполнения в последнем равенстве (83), в результате чего устанавливает супертрансгрессивную связь с соответствующим органом пациента, приобретая тем самым возможность оказывать на орган пациента желаемое воздействие. Диапазон возможных воздействий при этом, видимо, определяется степенью приближения к выполнению равенства (83). Идеальное выполнение этого равенства, очевидно, возможно лишь на уровне целостной системы УО. Интересно отметить, что в понятиях мистических учений последнее утверждение означает следующее: единственным действительно всесильным магом является Бог.
А именно: представляется возможным предложить следующее гипотетическое определение: Монадой следует считать физическую систему, для которой существует хотя бы один частотный интервал, при интегрировании по которому равенство (83) хотя бы в отдельные моменты времени выполняется в точности.
Отметим, что условие (83) носит, по определению, локальный, микроскопический характер. Однако для него существует интересная макроскопическая аналогия. Представим себе два плоских проводящих зеркала Ml и М2, обращенных отражающими поверхностями друг к другу (рис. 27) и снабженных источниками света 51 и 52 (или 51 и 52).
Рассмотрим ромб ABFD с диагональю BD и высотами ВС и DE, образованный сечениями AD и BF плоскостей зеркал, действительными световыми лучами АВ, BD и DF, а также нормалями ВС и DE к зеркальным плоскостям. Легко убедиться, что возможны различные варианты бесповторного обхода всех образующих его отрезков. Таковы, например, пути CABCDBEDFE и CDBCABEDFE. Очевидно, что сумма углов поворота нормального вектора при обходе по таким путям составит
Эту сумму, однако, легко довести до 4п, отождествив начальную и конечную точки обхода путем соединения их отрезком СЕ. Полученная таким образом фгаура есть не что иное, как двумерное отображение (вернее, двумерный образ) односторонней поверхности. Таким образом, для внешнего наблюдателя указанные траектории обхода представляют собой модель §- поверхности ячейки СО, а зазеркальные пространства XI.
Направления мнимых лучей, проходящих сквозь зеркала, образуют в модели X: при одном источнике света — выделенное направление- при двух источниках —координатный базис (в общем случае косоугольный). Тем самым в модели X задается метрика, ранее отсутствовавшая относительно наблюдателя из XT. Поэтому для наблюдателя из Xt физические процессы в локальной модели X перестают быть белым шумом, энтропия X приобретает конечное значение. Это означает экзоэнергетический фазовый переход Xl относительно XT. Так что в Xt в пространственно-временной области опыта должна выделяться энергия. 
Рис. 27. Схема мысленного эксперимента с зеркалами. Пояснение см. в тексте
В предельном случае эта энергия была бы бесконечной и выделялась бы в совершенно случайном направлении. Однако существуют очевидные ограничения, налагаемые геометрией и физическими свойствами системы зеркал и источников света: неполная когерентность света от источников, неточная кратность размеров зеркал идеальным траекториям обхода, неполное отражение света, рассеяние света по ходу лучей и т. п. Поэтому наиболее выраженного эффекта выделения энергии можно ожидать при использовании маломощных лазерных источников света, подключенных с двух сторон к одному и тому же моноволоконному световоду. ВНИМАНИЕ! Хотя подбор параметров такой экспериментальной системы технически затруднителен, в силу чего в каждом отдельном эксперименте вероятность получения взрывного выброса энергии мала, все же она отлична от нуля. Поэтому подобные эксперименты необходимо проводить с учетом правил техники безопасности, утвержденных для взрывных работ.
Отметим наконец, что предсказанный здесь эффект не следует путать с эффектом Казимира [116]. Последний неизбежно будет иметь место в случае опытов с проводящими зеркалами, однако он во всех случаях невелик и полностью сводится к поляризации вакуума на уровне Xt.
Замечание. Отсутствие видимого преломленного луча в случае отражения от проводящей поверхности или полное внутреннее отражение в моноволоконном световоде отнюдь не означает, что преломленный луч действительно отсутствует. Просто в первом случае он очень быстро поглощается материалом зеркала, а во втором — его энергия возвращается в световод. Однако в обоих случаях преломленные лучи успевают создать выделенное направление в микроскопически тонких слоях &ldquo-зазеркальных&rdquo- сред. Это позволяет ставить вопрос о возможном возникновении в последних вакуумных решеток по типу индуцированных кристаллами, как это описано во вводной и заключительной частях главы 4.
Переходя к рассмотрению биологических систем, отметим, что выполнимость равенства (83) в них определяется дисперсией оптического вращения внутренних сред: а) набором свободных оптически активных мономеров, б) мономерным составом биополимеров,
в) конформацией последних. При этом вклад конформации биополимеров в суммарную оптическую активность весьма велик [139] и может составлять десятки процентов последней. Конформация же биополимерных молекул, согласно теории Н. А. Бульенкова [61], практически целиком определяется конфигурацией водного фрактала, модифицируемой, в свою очередь, такими факторами, как pH, ионная сила, температура, концентрация растворенных газов и др. Кроме того, структурные элементы водного фрактала сами по себе энантиоморфны [61], т. е. могут обладать собственной оптической активностью. Поэтому можно полагать, что изучение оптической активности воды и водных систем должно служить основой для разработки уже в недалеком будущем принципиально новых подходов к управлению физиологическим состоянием организма.
- Оптическая активность воды
Заглавие настоящего подраздела, несомненно, вызовет протест у большинства химиков и физиков-оптиков. Действительно, со времен первых исследований оптической активности и по настоящее время считается общепринятым, что даже обычная дистиллированная вода, не говоря уже о прошедшей более высокую очистку, таковой активностью не обладает. Эта догма нашла свое практическое выражение в первую очередь в инструкциях к поляриметрам [139], где пользователю безапеляционно предлагается, заполнив измерительную кювету дистиллированной водой, отъюстировать прибор таким образом, чтобы измеренные значения угла вращения плоскости поляризации отличались от нуля не более чем на цену деления нониуса.
В то же время не следует забывать, что: а) любой реальный образец даже &ldquo-сверхчистой&rdquo- воды к моменту попадания в кювету прибора неизбежно содержит минимум два вида примесей: растворенные газы и следовые количества материала стенок сосудов, т. е. на деле представляет собой не воду как таковую, а &ldquo-водную систему&rdquo-- б) согласно широко используемой в данной книге теории водного фрактала [61], структурные элементы последнего энантиоморфны, т. е. даже идеально чистая вода может быть оптически неактивной лишь по причине рацемизации, но отнюдь не вследствие изначального отсутствия оптической изомерии структур. Рацемизация же, как известно, весьма чувствительна к таким факторам, как температура, давление, pH, наличие примесей и т. п. Поэтому, исходя из теории водного фрактала, можно предположить, что всякий реальный образец воды должен обладать некоторой оптической активностью, величина которой зависит от условий измерения. В то же время оптическая активность воды едва ли может достигать значительных величин, поскольку водный фрактал из-за малой изменяемости угловых параметров водородных связей в воде должен представлять собой весьма жесткую систему. И если это так, то вполне понятно, что при обычных поляриметрических измерениях, проводимых с высокоактивными веществами, малая оптическая активность воды, к тому же варьирующая в зависимости от небольших колебаний физических условий, воспринимается экспериментаторами лишь как случайная ошибка.
В силу изложенного в первых сериях опытов по изучению оптической активности воды и зависимости ее от физических условий измерения был выработан следующий методический подход.
- Для исследования использовали воду, полученную путем пропускания обычной дистиллированной воды через систему высокой очистки &ldquo-Milli-Q-Water&rdquo- фирмы &ldquo-Millipore&rdquo- (США). В наиболее ранних опытах пользовались бидистиллированной водой, полученной в дистилляторе из стекла &ldquo-Пирекс&rdquo-. Система &ldquo-Millipore&rdquo- обеспечивает деоинизацию и дегазирование воды. Однако если иное не оговорено особо, полученную воду выдерживали в течение суток в негерметичном сосуде для установления равновесия с атмосферным воздухом.
- Поскольку оптическая активность воды во всех случаях предполагалась небольшой, а какие бы то ни было данные о дисперсии оптического вращения полностью отсутствовали, было необходимо воспользоваться правилом аддитивности угла оптического вращения
J а(Л)с/Л = (а) [139] для получения измеримых результирующих значений. С этой целью измерения проводили на сахариметре СУ-4, позволяющем: а) создавать большую (до 40 см) длину оптического пути-
б) проводить измерения в белом свете или с использованием широкополосного красно-оранжевого светофильтра, т. е. пользоваться правилом аддитивности- в) проводить измерения с достаточно высокой точностью, так как цена деления нониуса прибора равна 0,05 °S, или около 0,017 углового градуса.
- Сахариметр юстировали только по имеющимся в комплекте поставки кристаллическим стандартам, а ни в коем случае не по воде.
Рис. 28. К особенностям измерения угла оптического вращения при работе в широкой спектральной области. Пояснения см. в тексте
- Рассмотрим произвольную кривую дисперсии оптического вращения (рис. 28) на отрезке АВ шкалы длины волн.
По оси ординат отложены значения угла а вращения плоскости поляризации с шагом квантования а, равным цене деления нониуса прибора. Ясно, что при достаточном числе отсчетов частота появления каждого конкретного значения а в протоколе опыта будет прямо пропорциональна встречаемости данного значения на кривой дисперсии. В частности, при наличии в данной спектральной области эффекта Коттона частота появления соответствующих значений а возрастет вдвое (см. рис. 28). Все изложенное неизбежно отразится на значении любого статистического критерия, описывающего гетерогенность числовой выборки, в частности разработанного нами ранее [295, 297] К^, вычисляемого по формуле
(82) 1
где Мк и тх — вычисленные по Стьюденту общепринятые величины из выражения Мт для контрольной группы значений- Мо и топ — то же для опытной группы- п — число вариант (отсчетов) в данной выборке. Если при таких обстоятельствах выполнить измерения на одном и том же образце сначала в белом свете, а затем в более узкой спектральной области (в нашем случае —красно-оранжевой), после чего соответствующим образом рассчитать Кг, можно, несмотря на отсутствие в сахариметре монохроматора, получить некоторое представление (правда, весьма приблизительное) о характере кривых дисперсии оптического вращения исследуемых образцов.
Предваряя описание экспериментальных данных, необходимо изложить некоторые дополнительные соображения о применении Кг.
Очевидно, что формула (82) в исходном виде может быть использована в тех случаях, когда все индивидуальные значения вариант в обеих выборках имеют один и тот же знак. Значения Кг при этом изменяются в относительно небольших пределах и полностью определяются такими параметрами распределения измеряемой величины, как его ширина, асимметрия, число и относительная численность модальных классов. Нижний предел, как видно из формулы (82), есть нуль- верхнего же предела теоретически нет, однако практически он определяется тем фактом, что индивидуальные значения вариант в одной и той же серии измерений получены с помощью одного и того же метода (прибора) с одной и той же разрешающей способностью и, следовательно, зависят лишь от истинной гетерогенности выборки измеряемых объектов по данному параметру. На практике нам в описанных условиях эксперимента ни разу не приходилось сталкиваться со значениями А>10, хотя, конечно, последнее в принципе возможно.
Совершенно иная ситуация возникает, если мы имеем дело со знакопеременной величиной. Поскольку отрицательные значения К, очевидно, лишены физического смысла, в расчетную формулу следует в таких случаях подставлять величины. Кроме того, в случае знакопеременных величин возможны вариации. Тогда Кг не только теоретически, но и на практике может достигать очень высоких значений. В частности, нам неоднократно приходилось иметь дело с двузначными и даже трехзначными значениями Кт.
местонахождение объекта на кривой парабиотического процесса [295] и тем самым получить ключ к управлению его состоянием. Поэтому оказывается, что Kv дает возможность сделать нечто весьма нетривиальное: количественно охарактеризовать свойство, казалось бы, неформализуемое — биологический (вообще говоря, физический) смысл, значимость наблюдаемых различий измеряемой величины и/или производимого воздействия.
Каждый образец в исходном состоянии (если иное не оговорено, то при комнатной температуре, составлявшей 18 — 23 °С) нами исследован дважды: в белом свете и в широкой красно-оранжевой области. При этом производили не шесть отсчетов по нониусу поляриметра, как рекомендовано в инструкции, а не менее 31. Затем каждый образец, если иное не оговорено, подвергали прогреву до 40 °С на водяной бане в течение 10 мин и последующему естественному остыванию до комнатной температуры, после чего вновь исследовали в белом и красном свете. Полагали, что при таких условиях может быть получена важная характеристика образца воды — тип релаксации водородных связей после их возбуждения нагреванием до температуры, несколько превосходящей физиологическую, но все же часто встречающейся при лихорадочных состояниях у человека. Величину K1 вычисляли, как для каждого образца после прогрева и остывания по отношению к его собственному исходному состоянию, так и для всех опытных образцов (подвергавшихся различным физико-химическим воздействиям) по отношению к исходной воде.
Приступая к описанию результатов измерений, отметим прежде всего, что ни одно из чисел, приведенных в таблицах данного и следующего подразделов, не следует рассматривать как некий нормативный показатель. Структура воды весьма лабильна и зависит от множества факторов, трудно поддающихся или вовсе не поддающихся учету в условиях одной лаборатории. Выработка нормативных значений для параметров, обусловленных структурой воды, принципиально невозможна без комплексного мониторинга таких факторов, как способ очистки воды, состав и структура стенок сосудов для ее хранения и измерительных кювет, температуры, давления, напряженностей и частот фоновых ЭМП, гравитационных приливных воздействий и мн. др. Поэтому в существующих условиях допустимо обращать внимание на количественные признаки лишь в пределах одного опыта или одной серии опытов, соотнося опытные значения с контрольными. При этом контрольные измерения должны быть повторены по меньшей мере дважды — в начале и в конце опыта. В целом же следует отмечать лишь качественные закономерности, т. е. направленность изменений измеряемого параметра. Пытаясь же соотносить закономерности, наблюдаемые при изучении &ldquo-чистой&rdquo- воды in vitro, с биологическими эффектами, приходится надеяться на мудрость эволюции, адаптировавшей компенсаторные механизмы биосистем к демпфированию случайных сдвигов и выделению интегральных эффектов.
Однако несмотря на высказанные здесь предостережения, даже в весьма простых опытах с водой удается выявить существенные структурные закономерности. Рассмотрим, например, результаты одного из первых опытов по изучению оптической активности воды на равновесной бидистиллированной воде (табл. 16).
В нем исследованы четыре модификации воды: исходная равновесная- талая, после замораживания при -12 °С- о магниченная, полученная путем пропускания исходной воды через стеклянную воронку, на трубку которой надеты два ферритовых кольцевых постоянных магнита, создающих поле с индукцией 7Э- так называемая шоковая, т. е. подвергнутая кипячению в течение 20 мин и последующему быстрому охлаждению до комнатной температуры в плотно закрытой колбе, заполненной под пробку. Легко видеть, что, как и предполагалось выше на основе концепции водного фрактала, свободная жидкая вода может быть оптически неактивной (контрольный образец в исходном состоянии), однако отсутствие оптической активности в данном случае есть следствие равновесия между оптически активными стереоизомерными структурами. Действительно, в данном опыте все использованные виды обработки воды привели к смещению исходного равновесия в ту или иную сторону и приобретению водой оптической активности, определяемой при весьма высоких уровнях статистической значимости.
Невозможно не заметить и еще ряд принципиально важных фактов. Так, оптическая активность воды характеризуется не только ярко выраженной температурной зависимостью, но и столь же явным гистерезисом, в том числе температурным. В самом деле, оптическая активность исследованных образцов, определенная в одних и тех же условиях измерения, весьма существенно зависела от предшествующей обработки. В частности, во всех образцах прогревание до 40 °С с последующим остыванием до комнатной температуры (табл. 16, столбец 3) привело к резкому смещению суммарной оптической активности влево. При этом последний эффект, очевидно, лишь частично был обусловлен модификацией структур, имеющих спектральные экстремумы в красно-оранжевой области. Видимо, кроме последних, существуют еще и структуры со спектральными экстремумами в более высокочастотной области, отсекаемой примененным светофильтром. Несколько более подробную информацию по данному вопросу дает расчет Кг по формуле (82).
Таблица 16. Оптическая активность воды после некоторых физических воздействий
Вид воды | Условие | |||
Комнатная температура | После прогрева при 40 °С | |||
Белый свет (1) | Красный свет (2) | Белый свет (3) | Красный свет (4) | |
Контроль Н20 | +0,02±0,04 | +0,03±0,05 | -0,20±0,05 | +0,04±0,04 |
Талая | -0,14±0,04 | -0,43±0,04 | НИ | НИ |
Омагниченная | +0,11±0,03 | +0,15±0,03 | -0,7010,06 | -0,30±0,04 |
Шоковая | +0,28±0,03 | 0,00±0,0б | -0,54±0,09 | -0,13±0,04 |
Примечание. НИ — не исследовано (в данном опыте). Номера столбцов (цифры 1 — 6) табл. означают то же, что в настоящей табл. 16.
Действительно, легко видеть, что для всех образцов гетерогенность показаний в столбце 4 была большей, чем в столбце 3 (табл. 16). Следовательно, отсекая коротковолновые части спектра, мы увеличивали гетерогенность показаний прибора. Этому может быть лишь одно объяснение: в красно-оранжевой области имеются по крайней мере два взаимно противоположных экстремума оптической активности (максимум и минимум)- в высокочастотной области спектра должен присутствовать по крайней мере один спектральный экстремум, который частично компенсирует больший по абсолютной величине из экстремумов красно-оранжевой области. В то же время встречаются и противоположные случаи (см. данные для талой и о магниченной воды, столбцы 1 и 2 в табл. 16), когда отсекание высокочастотной части спектра приводит к снижению гетерогенности вариант. Вывод из этих данных — обратный: в высокочастотной области спектра имеются максимум и минимум активности, тогда как в красно-оранжевой области — по крайней мере один экстремум, компенсирующий больший по абсолютной величине из экстремумов высокочастотной области.
Необходимо также отметить важный момент, связанный со спецификой устройства сахариметра. В последнем, как известно, для компенсации вращения плоскости поляризации, вызванного исследуемым веществом, применяется кварцевый клин. В общем случае вращение плоскости поляризации, вызванное некоторым веществом, в силу несовпадения кривой дисперсии оптического вращения последнего с кривой кварца можно скомпенсировать кварцевым клином лишь в монохроматическом свете. Однако кривая дисперсии оптического вращения сахарозы близка к таковой кварца, в результате чего растворы сахарозы можно изучать в белом свете. Следовательно, сам факт получения удовлетворительной компенсации кварцевым клином при исследовании воды в белом свете и в широкой красно-оранжевой области указывает на две возможности: либо кривая дисперсии
оптического вращения воды близка к таковой кварца, либо оптическая активность воды в видимом свете проявляется лишь в узких (причем взаимодополнительных в цветовом отношении) спектральных областях, связанных с обсуждавшимися выше экстремумами. Очевидно, что отдать предпочтение одной из этих гипотез можно лишь после спектрополяриметрических исследований.
(°S), М±т измерения | |
Охлаждение до 4 °С | |
Белый свет (5) | Красный свет (6) |
-0,24±0,03 | -0,341+_0,05 |
+0,20±0,05 | -0,16±0,03 |
НИ | НИ |
-0,07±0,03 | +0,21±0,05 |
17, 19 — 22, если иное не оговорено особо,
Таким образом, в общем случае в каждой из доступных нам спектральных областей — красно-оранжевой и более высокочастотной — имеется группа спектральных экстремумов оптической активности воды, состоящая по крайней мере из двух противоположных экстремумов — максимума и минимума. Эти группы экстремумов находятся в реципрокных отношениях друг с другом. Исходя из общих закономерностей формирования кривых дисперсии оптического вращения [139], естественно предположить, что указанные выше группы экстремумов представляют собой эффекты Коттона.
Все воздействия на воду, указанные в табл. 16, так или иначе связаны с изменением растворимости газов в воде. Поэтому в следующей серии опытов изучалось в первую очередь влияние дегазации и барботирования основными атмосферными газами (кислородом и азотом) на оптическую активность воды. Для этого равновесную воду сначала подвергали частичной дегазации, выдерживая ее в течение 40 мин в открытом сосуде в барокамере при давлении, соответствующем 10 000 м н. ур. м. Затем аликвоты полученной воды в течение 10 мин подвергали барботации азотом (особой чистоты) или кислородом (медицинский) при комнатной температуре и нормальном атмосферном давлении (табл. 17).
Как видно из табл. 17, несмотря на значительное изменение воды (сдвиг влево) оптической активности исходной (контрольной) воды по сравнению со значениями, приведенными в табл. 16, качественная закономерность изменения оптической активности в зависимости от условий измерения (столбцы 1 — 4) для контрольной воды сохранилась. Частичная дегазация привела к небольшому сдвигу активности вправо, в основном в красно-оранжевой области спектра. Однако после нагревания правый сдвиг резко возрос и переместился в высокочастотную область, тогда как в красно-оранжевой области отмечался сдвиг влево.
Таблица 17. Влияние растворенных газов н ЭМИ КВЧ-диапазона на оптическую активность (°5) ваш, М±т
Воздействие | Условие измерения | |||
1 | 2 | 3 | 4 | |
Контроль Н20 | -0,4510,02 (27) | -0,37±0,03 (44) | —0,58±0,03 (54) | -0,ЗОЮ,04 (51) |
Дегазация | -0,43±0,03 (44) | -0,30±0,03 (46) | -0,46±0,03 (43) | -0,4210,04 (50) |
Дегазация +02 | -0,37±0,04 (33) | -0,17±0,03 (35) | -0,54±0,03 (36) | -0,28±0,04 (43) |
Дегазация +N2 | -0,72±0,04 (32) | -0,6610,03 (36) | -0,49±0,03 (37) | -0,3510,03 (31) |
квч | -0,53±0,04 (52) | -0,47±0,04 (52) | -0,72±0,04 (58) | -0,3710,04 (53) |
контактно | ||||
бесконтактно | -0,б1±0,02 (35) | -0,55±0,02 (42) | Ч),5410,03 (41) | -0,5710,04 (37) |
Талая | -0,2710,04 (33) | -0,27±0,03 (39) | -0,4710,03 (42) | -0,3510,05 (54) |
Примечание. В скобках указано число вариант (индивидуальных отсчетов), что дает возможность рассчитать Хг. Измерения выполнены на деионизированной воде.
Барботация кислородом и азотом привела к взаимно противоположным изменениям оптической активности, причем в основном в красно-оранжевой области. Однако после нагревания эти сдвиги практически исчезли. Учитывая все предостережения, высказанные выше, на основании полученных результатов можно сделать два вывода: а) концентрация растворенных газов в воде существенно влияет на оптическую активность последней- б) кислород и азот — антагонисты в отношении воздействия на оптическую активность воды.
Поскольку в настоящее время имеются данные [408] о влиянии ЭМИ радиочастотного диапазона на структуру воды, нами также были проведены соответствующие измерения. В качестве источника ЭМИ использован терапевтический микроволновой аппарат &ldquo-Порог&rdquo- производства МНИЦ &ldquo-Видгук&rdquo- (Киев). Излучение его представляет собой квазибелый шум в диапазоне от 58 до 74 ГГц при излучаемой мощности S100 мкВт. Такие параметры обеспечивают отсутствие заметного теплового эффекта ЭМИ при обработке макрообъектов. Были проведены две серии измерений. В одной из них волновод излучателя погружали на 5 — 7 мм в воду, объем образца которой составлял 15 мл. Во второй серии волновод оканчивался на расстоянии 2 мм над поверхностью такого же образца воды. Полученные данные, представленные в табл. 17, показывают, что в обоих вариантах ЭМИ &ldquo-Порога&rdquo- оказало значимое действие на оптическую активность воды, причем спектральные характеристики и термостабильность полученного эффекта зависели от способа воздействия (т. е., видимо, от доли мощности ЭМИ, проникающей в толщу воды). Для более однозначных выводов на сегодня нет оснований.
Таблица 18. Температурная зависимость оптической активности (°5) воды.
Примечание. Измерения проведены на деионизированной воде при использовании термостатируемой бронзовой кюветы длиной 40 см (во всех прочих случаях применяли стеклянную кювету длиной 20 см), над чертой — показатель для равновесной воды- под чертой — для дегазированной, т. е. залитой в герметичную кювету непосредственно из аппарата "Milli-Q Water&rdquo-. Каждое число есть результат обработки данных 41 отсчета.
В табл. 17 приведены также данные об оптической активности талой воды. Полученные значения при высоком уровне значимости отличаются от контрольных. Однако отнюдь не в меньшей степени они отличаются от своих аналогов, приведенных в табл. 16. Это служит еще одним напоминанием о лабильности водных структур под действием множества не поддающихся учету факторов и соответственно о крайней осторожности, необходимой при интерпретации результатов подобных экспериментов.
Изложенные выше данные о влиянии растворенных газов и температурного гистерезиса на оптическую активность воды послужили основанием для проведения еще одного эксперимента. Определяли температурную зависимость оптической активности равновесной и дегазированной воды в интервале от 23,5 °С (комнатной температуры в дни проведения измерений) до 90 °С (табл. 18). Использовали термостатируемую бронзовую кювету длиной 40 см (в остальных описанных здесь опытах применяли стеклянную кювету длиной 20 см).
При желании читатель может самостоятельно сделать заключения о происхождении каждой пары чисел, в том числе и о спектральных соотношениях, по аналогии с теми, которые были сделаны выше для данных из табл. 16 и 17. В силу высказанных выше предостережений эти заключения на сегодняшний день едва ли могут иметь принципиальное значение. В качестве же наблюдений, претендующих на
фундаментальность, отметим лишь следующие. Во-первых, оптически активные структуры в воде продолжают существовать даже при столь высокой температуре, как 90 °С. Эго еще раз свидетельствует в пользу предположения о единой по всему объему фрактальной структуре жидкой воды. Во-вторых, обращает на себя внимание выделенная точка 45 °С, отмеченная как в равновесной, так и в дегазированной воде. Ранее установлено [15], что температура 45 —46 °С соответствует минимальной сжимаемости жидкой воды. Однако интерпретировать такую корреляцию при отсутствии спектрополяриметрических данных едва ли возможно.
Результаты, изложенные в настоящем подразделе, были в дальнейшем использованы при получении ВСИМ оптически активных веществ, что позволило составить более детальное представление о физическом смысле наблюдаемых эффектов.
